определяется распределением S(x) площади поперечного сечения тела вдоль его оси 
и имеет то же значение, что и сопротивление тела вращения (эквивалентного тела),
 имеющего аналогичное распределение Sэкв(x) площади поперечного сечения. 
Волновое сопротивление тонкого тела можно вычислить, применяя импульсов теорему 
к некоторой (контрольной) поверхности, расположенной на достаточно большом 
расстоянии от него. На таких расстояниях поле течения, согласно правилу 
эквивалентности (см. Тонкого тела теория), не зависит от формы поперечного 
сечения тела, является осесимметричным и соответствует полю течения около 
эквивалентного тела вращения. Это и приводит в результате к П. п.
П. п. справедливо и для комбинации тонкого тела (фюзеляжа) с тонким крылом 
малого удлинения. При трансзвуковом обтекании это следует из принципа 
эквивалентности, который выполняется для конфигурации рассматриваемого типа, и 
Sэкв равна полной площади её поперечного сечения. При сверхзвуковых скоростях 
Sэкв вычисляется несколько иначе. Например, в случае осесимметричного фюзеляжа 
она определяется суммой Sэкв  =  Sф + Sкр, где Sф — площадь поперечного сечения 
фюзеляжа, Sкр — площадь проекции на поперечную плоскость сечения крыла 
плоскостью, составляющей угол Маха (см. Маха конус) с направлением набегающего 
потока.
Тела вращения, обладающие минимальным волновым сопротивлением при различных 
условиях имеют достаточно плавные обводы (см. Осесимметричное течение). Тогда 
из П. п. следует, что волновое сопротивление можно уменьшить путём обеспечения 
по возможности более гладкого и близкого к оптимальному распределения площадей 
поперечного сечения. Например, для комбинации «крыло — фюзеляж» с этой целью в 
месте расположения крыла у фюзеляжа должно быть предусмотрено сужение, 
компенсирующее увеличение полной площади сечения за счёт крыла.
Экспериментальные данные подтверждают П. п. и оно успешно применяется при 
разработке компоновок летательных аппаратов для уменьшения их волнового 
сопротивления.
Лит.: Эшли X., Лэндал М., Аэродинамика крыльев и корпусов летательных аппаратов,
 пер. с англ., М., 1969.
В. Н. Голубкин.
«площадка» — ограниченный заданным временем участок прямолинейного 
горизонтального полёта летательного аппарата с постоянной скоростью и данными 
режимом работы силовой установки и конфигурацией летательного аппарата. Понятие 
«П». используется в лётно-испытательной практике.
площадь крыла — площадь проекции крыла на его базовую плоскость (см. Системы 
координат) при нулевом угле атаки (см. рис.). По геометрическому признаку 
различают площадь трапециевидной части крыла (иногда — треугольной)-без учёта 
наплывов крыла, полную П. к. — с учётом наплывов по передней и задней его 
кромкам; несущую П. к. — с учётом подфюзеляжной его части; омываемую часть 
крыла, находящуюся в потоке (равна полной площади крыла за вычетом его 
подфюзеляжной части). П. к. (полная и трапециевидная) включает площади 
закрылков, предкрылков, элеронов, элевонов, тормозных щитков, интерцепторов. 
К П. к. не относят площадь вертикальных законцовок крыла (см. Шайбы концевые), 
устанавливаемых для повышения аэродинамического качества самолёта и 
закрепляемых на концевых нервюрах крыла. По конструктивному признаку П. к. 
подразделяют на центропланную часть, вписанную, как правило, в обводы фюзеляжа 
(иногда частично выступает за его обводы) и консольную часть. У нёкоторых 
самолётов крыло не имеет центроплана (подфюзеляжной части).
Площадь крыла: а — трапециевидной части; б — полная; в — несущая; г — омываемой 
части.
ПМ-1 (пассажирский с двигателем «Майбах») — один из первых советских 
пассажирских самолётов (см. в статье Поликарпова самолёты).
По-2 — см. в статье Поликарпова самолёты.
поверхности рулевые — см. Рули управления.
поверхностные силы — силы, приложенные к поверхности элементарного объёма 
сплошной среды и обусловленные взаимодействием с частицами среды в соседних 
элементарных объёмах. Поскольку П. с. возникают при непосредственном 
механическом контакте между взаимодействующими элементами, их иногда называют 
также контактными силами. П. с. зависят от локальных свойств и характера 
движения среды.
П. с. характеризуются вектором напряжения pn представляющим собой предел 
отношения главного вектора П. с. к площади выделенной элементарной площадки dS 
при стремлении её к нулю. В общем случае вектор pn не совпадает с направлением 
внешней нормали n к dS, зависит от её ориентации и выражается через векторы px, 
py, pz, определяющие напряжения на площадках, ортогональных соответственно осям 
x, у, z:
pn  =  pxcos?x + pycos?y + pzcos?z,
где ?x, ?y, ?z — углы между n и осями х, у и z.Каждый из векторов рx, ру, pz 
имеет вид:
p?  =  ip?x + jp?y + kp?z
где ? — x,y,z — декартовы координаты, i, j, k — соответствующие единичные орты,
и, следовательно, компоненты этих векторов определяют собой напряжённое 
состояние среды в рассматриваемой точке поля течения (см. Тензор напряжений). 
При этом величины рxx, pyy, рzz называются нормальными напряжениями, а рxy, рxz,
 рyх, pyz, pzx, pzy — касательными напряжениями. В идеальной жидкости 
касательные напряжения равны нулю, а нормальные напряжения одинаковы по 
значению и не зависят от ориентации элементарной площадки. Понятие о П. с. 
является одним из фундаментальных в механике сплошных сред и используется при 
выводе уравнений, описывающих её движение.