и их толчки соответствуют наиболее вероятному распределению; толчки в целом 
уравновешивают друг друга. Но при очень малых размерах пылинки возможны 
флюктуации, нарушения равновесия, избыток толчков в одну сторону по сравнению с 

числом толчков в противоположную сторону. Подобная несимметричность воздействий 

молекул на пылинку в течение очень короткого промежутка времени вызывает сдвиг 
пылинки, который можно увидеть при помощи микроскопа.

Представим себе большой резервуар с жидкостью, в котором достигнуто наиболее 
вероятное, равномерное распределение температуры, т.е. скорость частиц в 
среднем 
одна и та же во всех частях резервуара. В этом резервуаре нет потоков жидкости, 

нет никаких длительных нарушений беспорядочного движения молекул. Небольшие, 
микроскопические нарушения все время происходят. Такие флюктуации становятся 
заметными, когда мы переходим к очень малым масштабам. Они вызывают 
"микроскопические" (в самом прямом смысле, видимые лишь под микроскопом) сдвиги 

пылинок, плавающих в нашем резервуаре.

101

Теперь представим себе, что на эти микроскопические закономерности (чисто 
механические закономерности движений молекул) накладываются макроскопические 
закономерности. Мы подогрели жидкость у одного края резервуара.

Наблюдая теперь броуновское движение пылинок, можно обнаружить несимметричность 

броуновских сдвигов. Сдвиги, соответствующие направлению потоков, вызванных 
подогревом, будут многочисленнее, чем сдвиги в противоположную сторону. На 
фотографии мы увидим, что пылинка после большого числа броуновских сдвигов не 
останется вблизи исходного пункта, а уйдет на некоторое расстояние в 
направлении 
увлекшего ее потока жидкости.

Чтобы сделать яснее соотношение между микроскопическими закономерностями 
кинетической теории, описывающей движения молекул, и термодинамическими 
закономерностями, определяющими поведение больших, макроскопических масс, мы 
коснемся не физической, а биологической естественнонаучной теории XIX в. - 
теории Дарвина. Его теория исходит из индивидуальных судеб отдельных организмов.
 
Эти судьбы определяются в каждом случае чисто случайными с точки зрения судьбы 
всего вида причинами. Пусть внешняя среда, в которой обитает вид, не меняется; 
вид достиг максимального соответствия среде. Тогда остаются отдельные, 
индивидуальные изменения и флюктуации - серии одинаково направленных изменений 
у 
различных организмов. Такие флюктуации будут встречаться тем чаще, чем меньшие 
числа особей мы наблюдаем. Флюктуации не нарушают неподвижности вида в целом, 
так же как флюктуации, вызывающие броуновское движение, не нарушают 
равномерности и отсутствия макроскопических потоков в резервуаре, о котором 
недавно шла речь. Если среда, в которой обитают организмы данного вида, требует 

изменения видовых признаков, симметрия индивидуальных вариаций и флюктуаций 
нарушается: изменения, направленные в одну сторону, наследуются, накопляются, 
приводят к изменениям вида в большей степени, чем вариации, направленные в 
противоположную сторону. Но эти закономерности отбора действуют только 
статистически; они как бы накладываются на закономерности индивидуальных судеб, 

определяют лишь вероятность той или иной судьбы организма, и этой вероятности 
соответствует действительный ход событий, когда мы переходим к большим множе-

102

ствам организмов - к судьбе вида в целом. Идея подобных статистических 
макроскопических закономерностей (определяющих в отдельных случаях лишь 
вероятность некоторого хода событий, вероятность, которая превращается в 
достоверность лишь в большой массе случаев) - одна из самых центральных идей 
естествознания XIX в. Она не покушалась на основной образ классического 
естествознания - движение, которое с полной точностью, для каждого атома, в 
каждый момент и в каждой точке определено (не вероятность того или иного 
движения, а само движение) первоначальным импульсом и взаимодействием с другими 

телами в данный момент. За любыми статистическими закономерностями стоит 
движение частицы, подчиненное подобным не статистическим, а динамическим 
закономерностям, описанным в "Началах" Ньютона.

Эйнштейн в своей теории броуновского движения сосредоточил внимание на учете 
этих динамических, нестатистических (можно сказать, "застатистических" или