2200
3400
-
-
Максимальная скорость полёта, км/ч513
520
510
132,5
170
Время набора высоты 5000 м, мин.
6,8
7,5
15
39,07*
-
Практический потолок, км8,2
8,2
9,5
5,12
-
Экипаж, чел.
2
2
3
2
1
* С подвесными бензобаками
полиплан (от греческого pol{{y}}s — многочисленный и латинского planum — 
плоскость), многоплан, мультиплан, — самолёт с четырьмя и более главными, то 
есть создающими основную долю аэродинамической подъёмной силы, несущими 
поверхностями (планами), расположенными одна над другой, возможно с выносом, то 
есть не строго по вертикали. П. проектировались и строились в первой четверти 
XX в., например, испытывавшиеся в полёте в 1916 (см. рис.) и 1923 четырёхпланы 
конструкции В. Ф. Савельева. Стремление увеличить число плоскостей было 
обусловлено тем, что из-за недостаточной мощности двигателей, относительно 
низкого уровня развития теории крыла подъёмную силу можно было увеличить, лишь 
увеличивая площадь (в основном размах) крыла. Увеличение же площади крыла 
сдерживалось уровнем развития строительной механики авиационных конструкций, 
отсутствием соответствующих авиационных материалов. Однако схема П. 
распространения не получила в связи с отсутствием преимуществ перед бипланом. 
Более того, в работах Л. Прандтля и других учёных было показано, что увеличение 
числа планов при заданном размахе, высоте самолёта и подъёмной силе приводит к 
увеличению индуктивного сопротивления и, следовательно, к уменьшению 
аэродинамического качества.
Полиплан: чегырёхплан В. Ф. Савельева (1916).
полное давление потока, давление торможения, — давление p0 изоэнтропически 
заторможенной жидкости или газа. Физически П. д. характеризует собой ту часть 
энергии потока, которая участвует в обратимых процессах перехода между 
кинетической энергией и давлением. Эта величина играет важную роль в аэро- и 
гидродинамике, в особенности при исследовании установившихся адиабатических 
течений идеальной жидкости. Для стационарного течения идеальной несжимаемой 
жидкости с потенциалом массовых сил П  =  gz вдоль линии тока справедливо 
Бернулли уравнение:
{{формула}}
где Q — плотность, р — давление, V — модуль вектора скорости. Если постоянная 
Бернулли С одна и та же для всего потока, то П. д. постоянно в плоскости z  =  
const, но различно по значению для разных плоскостей. В аэродинамике массовыми 
силами обычно пренебрегают, поэтому уравнение принимает вид
{{формула}}
Следовательно, П. д. постоянно вдоль линии тока, но в общем случае изменяется 
при переходе от одной линии тока к другой. Если набегающий на тело поток 
однороден, то П. д. одно и то же для всего течения.
Для установившегося изоэнтропического течения совершенного газа (то есть для 
сжимаемой среды) в элементарной трубке тока П. д. связано с газодинамическими 
переменными потока уравнением Бернулли, которое в этом случае при отсутствии 
массовых сил может быть записано в виде
{{формула}}
где {{?}} — показатель адиабаты, М — местное Маха число. Если рассматриваемая 
линия тока пересекает ударную волну, то при прохождении через неё П. д. 
уменьшается и принимает новое значение, которое остаётся неизменным вдоль линии 
тока, пока она вновь не пересечёт ударную волну. Это изменение П. д. в ударных 
волнах и других диссипативных процессах характеризуется коэффициентом 
восстановления полного давления.
Понятие «П.д.» используется при проведении различных газодинамических расчётов 
и при анализе экспериментальных данных. Так, например, распределение значений 
p0 и p в потоке может быть сравнительно просто измерено, а на основе этих 
данных можно провести определение локальных значений газодинамических 
переменных по двум последним формулам для изоэнтропического потока или по иным 
модифицированным формулам, учитывающим потери П. д. в ударных волнах.
В. А. Башкин.