и, в некоторых случаях, управляемости летательного аппарата. При однокилевом 
оперении К. устанавливается на хвостовой части фюзеляжа в плоскости симметрии 
летательного аппарата. При неподвижном К. путевая управляемость (балансировка и 
осуществление манёвра) обеспечивается шарнирно укреплённым на нем рулём 
направления. При переходе от до- к сверхзвуковым скоростям полёта эффективность 
руля направления (см. Эффективность органов управления) существенно уменьшается,
 поэтому на манёвренных сверхзвуковых самолётах иногда применяют целиком 
поворотный К. (без руля направления), обеспечивающий как путевую устойчивость, 
так и путевую управляемость летательного аппарата. Конструкция К. аналогична 
конструкции крыла. Для обеспечения надлежащей путевой устойчивости на некоторых 
типах самолётов устанавливаются по два и три К., которые могут располагаться на 
крыле, фюзеляже, горизонтальном оперении или хвостовых балках. См. также 
Гребень аэродинамический, Кили-шайбы.
Кинасошвили Роберт Семёнович (1899—1964) — советский учёный, профессор (1949), 
доктор технических наук (1953), заслуженный деятель науки и техники РСФСР 
(1960). После окончания Московского государственного университета (1924) и 
Московского авиационного института (1930) работал в Центральном институте 
авиационного моторостроения (с 1939 начальником отдела, затем лаборатории, с 
1954 заместитель начальника института). В 1931—1963 участвовал в создании 
многих отечественных авиационных двигателей и обеспечении их прочности. 
В 1938—1948 разработал методы расчета на усталостную прочность деталей 
поршневых авиационных двигателей, в 1947—1963 — методы расчёта на прочность 
дисков турбин и других деталей газотурбинного двигателя. Государственная премия 
СССР (1949). Награжден 2 орденами Ленина, орденами Трудового Красного Знамени. 
Красной Звезды, медалями.
Р. С. Кинасошвилли.
кинетика физико-химическая (от греческого kin{{?}}tik{{?}}s — приводящий в 
движение) — теория неравновесных макроскопических процессов в различных средах, 
Статистическая К. ф.-х. основана на представлении о молярном строении вещества. 
Её наиболее разработанным разделом является кинетическая теория газов. 
Неравновесные процессы опиваются функциями распределения молекул, составляющих 
среду, по их скоростям, координатам и другим характеристикам. Соответствующим 
усреднением функции распределения находятся любые макроскопические величины, в 
том числе, газодинамические переменные. Одночастичные функции распределения 
удовлетворяют кинетическим уравнениям например Больцмана уравнению или его 
решениям на смеси многоатомных газов при наличии бимолекулярных химических 
реакций. Эти уравнения применимы для расчёта существенно неравновесных 
процессов, в том числе течений при Кнудсена числе Kn{{?}}1 в разреженных газов 
динамике. Методом Чепмена — Энскога из кинетических уравнений выводятся 
уравнения газодинамики для неравновесных течений, соотношения, описывающие 
переноса явления (см. также Переносные свойства среды) и позволяющие определять 
скорости химических реакций. Коэффициент в этих уравнениях выражаются через 
газодинамические переменные и параметры, характеризующие взаимодействие и 
возбуждение молекул. Для сложных химических реакций и процессов взаимодействия 
газов с поверхностями статистической К. ф.-х. развита значительно слабее.
Феноменологическая К. ф.-х. позволяет описывать более широкий класс явлений, 
близких к термодинамически равновесным, и получать общие соотношения, но при 
этом используются эмпирические коэффициенты.
Лит. смотри при статье Кинетическая теория газов.
В. С. Галкин.
кинетическая теория газов — раздел физики, изучающий явления в газах 
статистическими методами, рассматривающий газ как совокупность молекул, 
заданным образом взаимодействующих между собой, с внешними полями и 
ограничивающими поверхностями. К. т. г. изучает неравновесные явления; 
исследованием равновесных состояний занимается статистическая физика. В отличие 
от «классического» изложения К. т. г. ниже основной акцент сделан на 
аэродинамические, а не на общефизические проблемы.
Распределение молекул по скоростям v в некоторой точке r в момент времени t 
определяется функцией распределения (ФР) f(v, r, t), удовлетворяющей основному 
для К. т. г. Больцмана уравнению. Описание явлений на молекулярном уровне 
(микроуровне) чрезвычайно сложно из-за многомерности задачи, которая в общем 
случае семимерна, так как ФР зависит не только от времени и координат (как 
газодинамические переменные), но и от компонентов скоростей молекул. В то же 
время получаемая информация для большинства приложений излишне детальна. 
Поэтому к молекулярно-кинетическому описанию обращаются лишь тогда, когда 
задача не может быть рассмотрена на макроуровне с меньшим числом измерений. 
Одна из основных задач К. т. г. состоит в установлении круга явлений, которые 
могут быть строго описаны на макроуровне, в выводе соответствующих уравнений и 
граничных условий для макровеличин.
Макровеличины, в том числе все привычные газодинамические переменные, могут 
быть выражены через ФР: плотность {{?}}  =  m{{?}}fdv, скорость потока u  =  
(m/{{?}}){{?}}fdv, температура T  =  (2m/3k{{?}}){{?}}(mc2/2)fdv, компоненты 
тензора напряжений Pij  =  m{{?}}cicjfdv, вектор потока теплоты q  =  
{{?}}(mc2/2)c/dv и т. д.; k — постоянная Больцмана, c  =  v—u — тепловая 
(собственная) скорость молекул, m — их масса. Как из уравнения Больцмана, так и 
феноменологическим путём можно получить уравнения сохранения массы, импульса и 
энергии (см. также Сохранения законы):
{{формула}}
{{формула}}
Эти уравнения не замкнуты, так как число неизвестных больше числа уравнений.