уравнения и вычисляются все аэродинамические характеристики Ж. п.: коэффициент 
подъёмной силы, центр давления и т. д.
Построение профиля Жуковского.
Жуковского теорема устанавливает связь между вектором аэродинамической силы, 
приложенной к профилю, и циркуляцией скорости ? вокруг него и формулируется 
так: при безотрывном обтекании произвольного профиля однородным установившимся 
потенциальным потоком идеальной несжимаемой жидкости его сила сопротивления X  
=  0, а подъёмная сила вычисляется по формуле
Y  =  -{{?}}|V{{?}}|?
где {{?}} — плотность, V{{?}} — вектор скорости набегающего потока. Была 
доказана Н. Е. Жуковским (1904) путём применения импульсов теоремы к 
контрольному контуру, охватывающему профиль.
Значение Ж. т. состоит в том, что она связывает создание подъёмной силы с 
образованием вихрей в потоке. Но она не даёт ответа на вопросы: как образуются 
вихри в потоке идеальной жидкости и чему равно значение ? (неединственность 
решения задачи). Эти вопросы взаимосвязаны, и ответы на них следует искать в 
проявлении свойств (неидеальности среды — в проявлении сил трения.
Пусть профиль с острой задней кромкой, который обычно применяется в прикладной 
аэродинамике, начал мгновенно двигаться с постоянной скоростью из состояния 
покоя (согласно Ж. т. значение подъёмной силы на установившемся режиме не 
зависит от предыстории движения). В начальный момент движения около профиля 
устанавливается поле течения, соответствующее потенциальному бесциркуляционному 
течению идеальной жидкости; при этом положение задней критической точки A в 
общем случае не совпадает с острой кромкой профиля (см. рис. а). Одновременно 
под действием сил трения на обтекаемой поверхности начинает развиваться тонкий 
пограничный слой, который в окрестности задней кромки в области течения с 
положительным градиентом давления отрывается; в результате с поверхности сходит 
вихревая пелена, которая сворачивается в вихрь (рис. б), а вихрь сносится 
набегающим потоком. Сбегающие вихри воздействуют на поле невязкого течения и в 
конечном счёте видоизменяют его таким образом, что задняя критическая точка 
смещается на острую кромку. Поскольку движение жидкости в глобальном масштабе 
является бесциркуляционным, то сход вихрей с острой кромки приводит к 
образованию циркуляции скорости ? вокруг профиля, интенсивность которой равна 
по абсолютному значению и противоположна по знаку интенсивности снесённых на 
бесконечность вихрей (рис. в). На этом режиме обтекания профиля сводятся к 
минимуму область отрывного течения и влияние области вязкого течения на внешний 
невязкий поток. Следовательно, при применении Ж. т. значение ? должно 
выбираться из условия равенства нулю (или конечному значению) скорости на 
острой задней кромке профиля, которое называют Чаплыгина — Жуковского условием. 
Результаты расчётов подъёмной силы по Ж. т. для таких профилей хорошо 
согласуются с экспериментальными данными, и с этим связано фундаментальное 
значение Ж. т. в аэрогидродинамике: на ней базируются теория крыла конечного 
размаха, теория гребного винта и т. п. Ж. т. была обобщена на случай обтекания 
решётки профилей.
Из Ж. т. следует справедливость Д’Аламбера — Эйлера парадокса о равенстве нулю 
аэродинамического сопротивления произвольного профиля, помещённого в однородный 
поток идеальной жидкости. В реальных условиях все тела обладают конечным 
сопротивлением, но идеализированный вывод указывает на возможность создания 
профилей с большими значениями аэродинамического качества K. У применяемых в 
авиации дозвуковых профилей значения K могут достигать 50 и более.
В. А. Башкин.
Схемы обтекания задних кромок профиля потенциальным потоком (а), потоком при 
наличии области завихренности (б) и обтекания профиля с оторвавшимся вихрем 
(в): 1 — граница профиля; 2 — линии тока невязкого течения; 3 — область 
завихрённого течения.
Жуковского условие — см. Чаплыгина — Жуковского условие.
Журавченко Александр Николаевич (1884—1964) — советский учёный в области 
динамики полёта, аэронавигации и прицельного бомбометания, профессор (1925), 
доктор технических наук (1934), заслуженный деятель науки и техники РСФСР 
(1940). Окончил Петроградскую артиллерийскую академию (1918). Участник Первой 
мировой войны. Во время Гражданской войны военный лётчик, окончил полевую 
лётную школу, командир самолёта «Илья Муромец». Работал в Центральном 
аэрогидродинамическом институте (1919—1964), преподавал в ряде вузов Москвы и 
Ленинграда. Создал прицельные приборы для бомбометания с самолётов (1915). 
Основные труды по теории штопора самолёта, разработке и практическому 
осуществлению мер, обеспечивающих безопасность для лётчика и самолёта на этом 
режиме полёта; руководил созданием так называем штопорной аэродинамической 
трубы Центрального аэрогидродинамического института. Государственная премия 
СССР (1943, 1950). Награждён орденом Ленина, 2 орденами Трудового Красного 
Знамени, Красной Звезды, медалями.
Соч.: Артиллерийские вопросы в авиации. СПБ., 1917; Методы решения задач 
штопора и устойчивости, управляемости самолета при потере скорости, М.—Л., 
1934; Полет в закритичной области. Штопор, в кн.: Справочник авиаконструктора, 
т. I, М.—Л., 1937—39.
А. Н. Журавченко.
заброс по перегрузке — характеристика устойчивости летательного аппарата и его 
управляемости. Термин «З. По п.» обычно используют при рассмотрении 
короткопериодического продольного движения, описываемого характеристическим 
уравнением вида p2 + 2{{?}}p + {{?02}}  =  0 ({{?}} — декремент затухания 
колебаний, {{?}}0 — недемпфированная частота колебаний летательного аппарата).