Д-30КУ, Д-30КП, Д-90А конструкции П. А. Соловьёва (см АШ), Д-36, Д.-136, Д-18Т 
конструкции В. А. Лотарева (см. АИ).
ДА (Дегтярёв авиационный) — один из первых советских авиационных пулемётов. 
Создан в 1928 В. А. Дегтярёвым на основе пехотного ручного пулемёта ДП. Калибр 
7,62 мм, скорострельность 780 выстрелов в 1 мин. масса пулемёта 8,8 кг. 
Применялся до середины 30х гг. главным образом в качестве оборонительного 
вооружения на бомбардировщиках и разведывательных самолётах.
давление гидродинамическое — скалярная величина p, определяющая поверхностные 
силы в идеальной жидкости (газе) и равная нормальному напряжению pn, 
приложенному к произвольно ориентированной площадке к взятому с обратным знаком.
 В покоящихся вязкой несжимаемой и сжимаемой жидкостях из условия равновесия 
среды следует, что в ней могут возникать только нормальные напряжения, значения 
которых не зависят от ориентации площадки. В этом случае Д. г. определяется так 
же, как и для идеальной жидкости: p  =  -p.
В движущейся вязкой несжимаемой жидкости нормальные напряжения pxx, pyy, pzz, 
приложенные к площадкам, ортогональным декартовым осям х, у, z, зависят от 
ориентации элементарной площадки, и Д. г. определяется как среднее 
арифметическое диагональных членов тензора напряжений, взятое с обратным знаком,

{{формула}}
Таким образом Д. г. совпадает с термодинамическим давлением, входящим в 
уравнение состояния среды.
В движущейся же вязкой сжимаемой жидкости Д. г. определяется выражением:
{{формула}}
где V — вектор скорости, {{?}} — динамическая вязкость, {{?}} — вторая вязкость.
 Для несжимаемой жидкости divV  =  0, и второе соотношение автоматически 
переходит в первое. Для сжимаемой жидкости divV {{?}} 0 и, следовательно, в 
общем случае Д. г. отличается от термодинамического давления. Для того, чтобы 
они совпадали, необходимо сделать допущение;
{{формула}}
(гипотеза Дж. Стокса). В большинстве прикладных задач гипотеза Стокса, 
по-видимому, справедлива и обычно используется при решении Навье — Стокса 
уравнений. Однако в тех случаях, когда в потоке имеют место релаксационные 
процессы (химические реакции, движение газа сложной молекулярной структуры и т.
 п.), гипотеза Стокса не выполняется и термодинамическое давление не совпадает 
с Д. г. Для исследования таких течений вторая, или объёмная вязкость часто 
вводится следующим образом:
{{формула}}
физически она отражает свойство изотропной жидкости, связанное с диссипацией 
энергии в изотермической жидкости из-за изменения объёма с конечной скоростью,
В. А. Башкин.
давление звука — постоянное давление, испытываемое телом, находящимся в 
стационарном звуков поле. Д. з. пропорционально звуковой энергии и, 
следовательно, квадрату звукового давления, но значительно меньше этого 
давления.
давление на грунт — отношение нагрузки (веса летательного аппарата) к площади 
опорной поверхности шасси (колеса, лыжи, полоза). При этом динамическое Д. на г.
 (при посадке летательного аппарата) может превышать статическое давление более 
чем в 3 раза. Значение Д. на г. определяет выбор размеров и типа шасси при 
проектировании самолётов, предназначенных для посадки на аэродромы 
определенного типа, например, грунтовые, а также способность аэродрома 
принимать самолёты различного класса. Аэродромные покрытия характеризуют 
допускаемым Д. на г. — максимальными значением давления, при котором ещё 
обеспечивается проходимость летательного аппарата по взлётно-посадочной полосе. 
Оно должно быть ниже предельной прочности грунта. Допускаемое Д. на г. для 
мягкого, мокрого грунта 0,3 МПа; для сухого грунта 0,4—0,6 МПа; для твёрдого 
покрытия взлетно-посадочной полосы — 0,9—1,8 МПа.
давление торможения — то же, что полное давление.
Д’аламбер (D'Alembert) Жан Лерон (1717—1763) — французский математик, механик, 
философ-просветитель и энциклопедист, член Парижской АН (1754), Петербургской 
АН (1764) и других академий. В «Трактате о динамике» (1743) сформулировал 
принцип, позволяющий при учёте инерционных сил применить к задачам динамики 
механических систем более простые методы статики. В «Трактате о равновесии и 
движении жидкости, предназначенном продолжить трактат о динамике» (1744) 
высказал положение о равенстве нулю сопротивления тела при его движении в 
идеальной жидкости (см. Д'Аламбера — Эйлера парадокс). Под его руководством 
были проведены многие экспериментальные исследования по сопротивлению движению 
тел, результаты которых показали, в частности, пропорциональность сопротивления 
квадрату скорости и площади миделевого сечения тела.
Д'аламбера — Эйлера парадокс (по имени Ж. Л. Д'Аламбера и Л. Эйлера) — 
равенство нулю сопротивления аэродинамического для тела конечного размера, 
обтекаемого безвихревым, установившимся, не отрывающимся от тела потоком 
идеальной жидкости при отсутствии в нём особенностей (стоков, источников, 
изолированных вихрей, вихревой пелены и т. п.). Это утверждение, противоречащее 
практическому опыту даже при обтекании тел жидкостями с очень малыми вязкостями,
 и получило название парадокса. Впервые оно было высказано Д'Аламбером (1744) 
применительно к обтеканию сферы, а его доказательство было дано Эйлером (1745), 
который указал, что сопротивление тела связано в основном со срывом потока в 
кормовой части тела. Позднее справедливость Д. — Э. п. была доказана для всех 
тел конечного размера.