1959 преобразованием средних лётных училищ в высшие. Реорганизация системы 
подготовки офицерских кадров для военной авиации была вызвана качественными 
изменениями авиационной техники. Старейшим лётным училищем считается Качинское 
высшее военное авиационное училище лётчиков имени А. Ф. Мясникова, берущее 
начало от Севастопольской офицерской школы авиации (Кача), сформированной в 
ноябре 1910. Подготовка лётчиков (1990) велась в училищах: Балашовском, 
Барнаульском, Ейском, Качинском, Оренбургском, Сызранском, Тамбовском, Уфимском,
 Харьковском и Черниговском. В Ворошиловградском и Челябинским училищах 
готовили штурманов. Воронежское, Иркутское, Киевское, Рижское, Тамбовское и 
Харьковское высшие военные авиационные инженерные училища готовили инженеров по 
следующим специальностям: пилотируемые летательные аппараты, двигатели 
летательных аппаратов, авиационное вооружение и др. Военно-авиационных 
инженеров по радиоэлектронике готовило Харьковское высшее военное авиационное 
училище радиоэлектроники. Во многих высших военных авиационных училищах велись 
научные исследования в области тактики военной авиации, эксплуатационной 
надежности авиационной техники, безопасности полетов, совершенствования учебных 
процессов.
высший пилотаж — маневрирование летательного аппарата с целью выполнения 
комплекса фигур пилотажа или отдельных фигур сложного пилотажа группой 
летательных аппаратов или выполнение одиночным летательным аппаратом 
замедленной бочки, полуторной или многократной восходящей (нисходящей) бочки с 
углами наклона траектории к горизонту более 45{{?}}, двойного восходящего 
разворота, вертикальной восьмёрки, двойной полупетли, «колокола» или 
маневрирование в перевёрнутом полёте. См. также Пилотаж.
ВЯ — авиационная пушка, созданная в 1940 А. А. Волковым и С. А. Ярцевым: Калибр 
23 мм, скорострельность 600 выстрелов в 1 мин, масса снаряда 200 г, начальная 
скорость 900 м/с масса пушки 66 кг. Применялась на самолётах в годы Великой 
Отечественной войны, в том числе на штурмовике Ил-2.
вязкой жидкости течение — движение сплошной изотропной среды, в которой 
возникают как нормальные, так и касательные напряжения. В. ж. т. происходит под 
действием сил двух видов: массовых сил, которые пропорциональны массе частицы и 
в аэро- и гидродинамических задачах являются заданными величинами, и 
поверхностных сил, которые возникают в результате взаимодействия соседних 
объёмов жидкости и характеризуются вектором напряжений pn (индекс обозначает 
направление нормали к площадке, к которой приложена поверхностная сила) 
Значение pn зависит от ориентации площадки. Из анализа равновесия сил и 
моментов, действующих на элементарный объём жидкости, следует, что напряжённое 
состояние жидкости в рассматриваемой точке поля течения определяется 
симметричным тензором напряжения. В аэро- и гидродинамике вектор pn обычно 
представляют в виде pn  =  -p + {{?}}n, где p — давление гидродинамическое, 
которое действует по нормали к площадке и значение которого не зависит от 
ориентации площадки, {{?}}n — вектор вязких напряжений, значение которого 
обращается в нуль в идеальной жидкости и который характеризуется тензором 
вязких напряжений ||T||  =  ({{?}}ij), i, j  =  x, y, z — декартовы координаты.
В отличие от твёрдого тела при движении жидкости её частицы перемещаются 
относительно друг друга. В данный момент времени поле скоростей в малой 
окрестности рассматриваемой точки есть наложение трех движений: однородного 
поступательного движения со скоростью V; вращения как твердого тела с угловой 
скоростью {{?}}/2, где {{?}}  =  rotV — вектор вихря или завихренности частицы 
жидкости, чисто деформационного движения, которое определяет отличие движения 
частицы жидкости от движения твердого тела и характеризуется тензором скоростей 
деформаций ||?||. Между тензорами ||T|| и ||?|| существует определенная связь, 
которая называется реологическим уравнением жидкости. В аэро- и гидродинамике 
обычно рассматриваются так называемые ньютоновские жидкости с линейным 
реологическим уравнением (обобщённый закон Ньютона) ||Т||  =  {{?}}divV + 
{{?}}||?||, которое представляет собой главные члены реальной связи при 
бесконечно малых возмущениях. Здесь {{?}} — динамическая вязкость, которая 
характеризует вязкие напряжения, связанные со сдвиговой деформацией жидкости. 
{{?}}  =  {{?}} + 2/3{{?}} — вторая или объёмная вязкость характеризует вязкие 
напряжения, обусловленные объемным расширением жидкости. Так как для 
несжимаемой жидкости divV  =  0, величина {{?}} может играть роль только при 
движении сжимаемой жидкости; в большинстве аэродинамических задач 
предполагается, что {{?}}  =  0({{?}}  =  -2/3{{?}} — гипотеза Стокса).
Движение вязкой жидкости описывается системой уравнений, которые выражают 
сохранения законы и могут быть записаны как в интегральном, так и в 
дифференциальном виде. Формула их записи зависит от способа исследования 
движения жидкости — методом Лагранжа или методом Эйлера, Ниже всюду 
используется эйлерова форма записи уравнений. Эта система уравнений включает в 
себя неразрывности уравнение, Навье-Стокса уравнения и уравнение энергии. 
В общем случае она замыкается уравнением состояния движущейся среды и 
зависимостями термодинамических функций и коэффициент переноса (см. Переносные 
свойства среды) от давления и температуры (энтальпии), а её решение должно 
удовлетворять заданным начальным условиям. Наиболее простой вид система 
уравнений имеет для несжимаемой жидкости:
divV  =  0
{{формула}}
{{формула}}
где F — вектор массовой силы, {{?}} — плотность, T — температура, e — 
внутренняя энергия, k — теплопроводность, t — время, D/Dt — полная производная, 
{{?}} — оператор Лапласа, здесь и ниже Ф — диссипативная функция (см. Энергии