область толщиной d, примыкающая к поверхности разрыва — фронту У. в., часто 
включается в понятие У. в.). В гиперзвуковой аэродинамике возможны случаи как 
d<>L (см. Неравновесное течение).
В отечественной литературе У. в., неподвижная в выбранной системе координат, 
обычно называется скачком уплотнения (СУ). СУ, плоскость которого 
перпендикулярна к направлению движения газа, называется прямым, а СУ, плоскость 
которого образует с направлением движения газа угол, отличный от прямого, — 
косым. Уравнения прямого СУ в совершенном газе имеют вид:
{{}};
{{}};
{{}};
где Т — термодинамическая температура среды, М — Маха число, {{?}} — показатель 
адиабаты. Уравнения, описывающие косой СУ, можно получить из уравнений прямого 
СУ, если в них заменить {{?}} на {{?}}n, М на Мn и добавить условие {{??}}1 = 
{{??}}2; {{?}}n {{??}} — соответственно нормальная и касательная к СУ 
составляющие скорости. Для анализа течений за косым СУ широко используется так 
называемая ударная поляра — кривая в плоскости годографа скоростей (см.
 Годографа метод), устанавливающая связь между компонентами скорости до и после 
СУ, углом отклонения потока и углом наклона СУ. СУ произвольной формы на каждом 
небольшом участке можно рассматривать как прямой или косой, поэтому соотношения 
для прямого и косого СУ применимы и для криволинейных СУ.
У. в. (СУ) образуются при обтекании тел сверхзвуковым и трансзвуковым потоками 
газа, при сверхзвуковом движении заострённых и затупленных тел и т. п. 
Возникновение У. в. приводит к различного рода потерям, обусловленным 
необратимым переходом механической энергии в тепловую и ростом энтропии; 
появление У. в. сопровождается появлением волнового сопротивления и, 
следовательно, ростом сопротивления аэродинамического, звуковым ударом и т. п. 
При взаимодействии У. в. с границами раздела сред, с волнами разрежения и т. д. 
может происходить преломление, отражение (см. Маховское отражение ударной 
волны), дифракция ударной волны. См. также Гюгоньо адиабата.
Лит.: Липман Г. В., Рошко А., Элементы газовой динамики, пер. с англ., Н., 1960.
 Зельдович Я. В., Райзер Ю. П., Физика ударных волн и высокотемпературных 
гидродинамических явлений, 2 изд., М., 1966.
О. Ю. Полянский.
Ударная труба — аэродинамическая установка, рабочий поток в которой создаётся в 
результате нестационарного расширения сжатого до высокого давления газа из 
цилиндрической камеры в цилиндрический канал, заполненный газом с низким 
давлением (рис. 1, а).
Запуск У. т. происходит в момент разрушения диафрагмы, отделяющей камеру от 
канала; газ, находившийся под высоким давлением, разгоняется в волне разрежения,
 сжимая и нагревая в ударной волне газ в канале (рис. 1, б). В результате в 
канале образуются две следующие друг за другом области газа с 
квазистационарными параметрами (см. Квазистационарное течение). Рабочей средой 
служит либо газ, вышедший из камеры, либо газ, которым заполнен канал перед 
запуском. Время испытаний определяется продолжительностью движения рабочего 
газа через измерительную секцию, зависит от параметров потока, схемы и размеров 
установки. Для получения высоких значений параметров потока (скоростей, 
температур, Маха чисел М, Рейнольдса чисел Rе и др.) газ в камере нагревают. У.
 т. классифицируют по так называемой волновой картине.
Ударная труба (рис. 1, а) обычно используется для решения задач нестационарной 
газовой динамики, аэрофизических и физико-химических исследований. Канал трубы 
заполняется рабочим газом, а камера — гелием или водородом. В рабочей части 
таких труб удаётся получать потоки газа с температурой до 104 К и скоростью 
потока до 104 м/с. Характерное время испытаний 10-5—10-4 с.
Аэродинамическая ударная труба (рис. 2, а) служит для проведения 
аэродинамических и тепловых испытаний моделей ЛА. К каналу пристыковывается 
отделяемое от канала второй диафрагмой сопло с рабочей частью. Канал 
заполняется рабочим газом, камера — гелием или водородом. Как правило, рабочий 
газ сжимается в падающем и отражённом от сопла скачках уплотнения. Начальные 
параметры газов в камере и канале выбирают так, чтобы устранить появление 
вторичных волн при пересечении отражённого скачка и контактного разрыва (см.
 Контактная поверхность). В аэродинамической У. т. реализуется поток газа с М = 
7—25 и Rе = 103—5{{·}}107. Длительность испытаний ~5{{·}}10-3 с.
Ударная труба с нестационарным разгоном рабочего газа (рис. 2, б) используется 
для аэродинамических, тепловых и аэрофизических исследований. Рабочий газ 
заполняет камеру, канал заполняется газом с низкой молекулярной массой. 
К камере подсоединяется дополнительный отсек с газом (обладающим большим 
давлением и высокой температурой), отделяемый от неё второй диафрагмой. Отсек 
по отношению к камере является так называемым волновым подогревателем. Запуск 
этой У. т. осуществляется разрывом второй диафрагмы. Первая диафрагма 
разрывается ударной волной, проходящей по камере. В канале реализуется поток 
газа со скоростями 104—3{{·}}104 м/с, время испытаний 10-4 с.
Ударная труба Людвига используется для аэродинамических и тепловых испытаний 
моделей ЛА в диапазоне М = 0,2—10 и высоких значениях Rе (~108) (см. Людвига 
труба).
Развитие У. т. началось в 50х гг. в связи с разработкой гиперзвуковых ЛА. 
Успех применения установок во многом был обусловлен созданием быстродействующей 
измерительной аппаратуры. См. также Аэродинамическая труба.
Лит.: Ударные трубы, пер. с англ., М., 1962.
В. Я. Безменов.